托辊间输送带大变形分析

添加人：admin 发布时间：2015/7/7 8:29:07 来源：中国破碎机网

　　送带在载何及自重作用下的精确关系及平衡方程，从而求出输送带在载荷及自重作用下的输送带最小张力最大张力以及最大梭度。
　　中号山53文献标识码刖目目前对输送带的最小张力及最大挠度的汁算都是通过输送带在自重及载荷作用下所形成的曲线方，而进1的当略去输送带应变而引起的伸长时。
　　托辊间输送带的曲线方程为q货我中位长度上的质咕重段输送带拉力的水肀分力，当托辊间输送带的长度比两托辊间距大得很多时，式1是可行的。当输送带的长度接近或等于两托辑间距，式1的误箱将会似火或根水不能成。
　　而生产实际中两托辊间的输送带长度接近两托辊间距，所以计算输送带的撮小张力和最大挠度不能采用式否则误差很大。故有必要寻求正确的计算rCiiPHi，fjfijji，降所致，5结语摩擦提，机钢丝应力分布与磨损程度密切相关。随磨损深度的增加，钢丝应力对挤压外载的敏感性下降。轻微磨损对钢丝的正常承载能力不会产生太大影响，却有利于钢丝挤压应力的合理分布，故是有益的。但过度磨损势必减小钢丝横截面面积，使抗拉能力下，也易降低冲击和疲劳的安全系数，故及时更换受损钢丝则是必要的。
　　1刘国庞杨庆东睫工程应用教程北京中国铁道出版社。200入2潘英。矿山捉升机设爿1.徐州中1；矿业大学出版3陈旭昌。煤矿安全规程问答运输与提升鸠。北京煤炭工业出。iKfl.2X1.
　　003年毕业于中国矿业大学理学院力学系。现为工程力学专业硕士生，主要从事力学托辊1输送带大变形分析陈树峰，等2输送带受力分析托辊间输送带的受力1.。V+dV假设输送带变形前为水平，其轴线取为1轴，托辅，1为坐标原点，18建立坐标系。截取微段输送带办来研宄100.列平衡方程并化简得输送带拉力与水平轴的夹角微段输送带在变形后变为水平位移，竖直位移，爪。
　　输送带应变与水平位移以及竖直位移的关系为拉力与应变的关系为S输送带的横截面积，由变形知心咖3最小张力及最大挠度计算积分常数，其值由边界条件确定。
　　设两托棍间距为输送带变形后假定左端⑴将7乃值代入式8得当1=，以=，从=0代入式9得左端输送带水平方向位移，1将忍值代入式10得文章编号100孓矿车碰撞过程的建模与仿真分析唐伟。任中全。贺文海西安科技大学，陕西西安710054组件4，1也为仿真工具，对矿车与刚性车挡的碰撞过程进亍动态颊拟，分析了不同速度不同质量的矿车与刚性车挡之间碰撞力的变化规律。
　　1刖目为了减少或避免倾斜井巷中跑车事故的发生，确保矿井提升和运输的安全，根据煤矿安全规程杓要求，在斜，也输线路。必须设置跑车防护装置。
　　车挡是跑车防护系统的重要组成部分，其合理设计与跑车防护装置的使用性能直接相关。车挡的设计计算比较复杂，因为在制动过程中，矿车对车挡产生巨大的碰撞力，而且碰撞力随时间剧烈变化，用传统道方向的分力乘以放大系数作为碰撞力进行计算。
　　将式7代入式3，然后再代入式4，可得NJf+q，+g.，x+82将式12代入显然输送迮最低点。=+处的拉力即又段输送带，小张力4值1由式山用逐步逼近反逆解法求得。
　　将=+代式9.可求得输送带的，人挠并假定碰撞力为常数将动态过程倚化为静态过和。
　　车与刚性车挡的碰撞过程进行动态模拟，以揭矿车与刚性车挡的碰撞机理，为跑车防护装置的设计提供主要参数。
　　2力学模型的建立矿车与刚性车挡碰撞原理1.根据实际工况，矿车与车挡之间的碰撞力很大，所以，矿车所受重力沿轨道方向的分力轨道与车轮之间的摩擦力均可忽略。碰撞可以认为是种特殊形式的振该计算方法比目前的计算方法更加符合工程实际。
　　诺沃日洛夫。非线性弹性力学基础肘。北京科学出版社，1969.
　　黄万吉。矿山运输机械设计肘。沈阳东北工学院出版社，1990.
　　河南焦作工学院，毕业后从事机电设备技术工作1996年太原重型机械学院硕士毕业，现在安徽理工大学数理系力学教研室工作，研究方向机械及工程力学。心10554572279收稿日期20010